輻射傳熱
輻射傳熱的機理是，互相不接觸的物體，熱能以電磁波的形式，從高溫物體傳給低溫 物體。
任何溫度高于絕對零度的物體都有熱輻射能力，從它的表面發(fā)出電磁波，波長范圍（即 波譜)取決于材質(zhì)。一般，固體熱輻射是全波譜輻射，它放出的電磁波的波長從零到無窮大； 而流體是選擇性輻射，只能輻射有限波長的電磁波，其波譜是不連續(xù)的。
一物體對來自另一物體的熱輻射，可能有三種反應：部分吸收，部分反射，部分透過。即
E = EA + EB+ Ec
式中，£為另一物體發(fā)出的投射到受輻射物體表面的輻射熱(功率密度），（W/m2);£A為被吸 收的熱;£B為反射的熱;£c為透過的熱。絕大多數(shù)固體的為零，是熱射線的不透明體。對 外來熱射線能完全吸收的物體叫絕對黑體，否則稱為灰體。實際的物體都是灰體。
絕對黑體是理想物體，它的模型是一個不透過熱射錢的空腔，僅有一個極小的孔，外來 的熱射線一旦從該孔進人空腔內(nèi)，就被封閉而完全吸收。當然，絕對黑體的輻射能力，即其 熱功率密度（W/m2)也是較大。斯蒂芬-玻耳茲曼定律確定，絕對黑體的輻射能力
式中，是絕對黑體輻射系數(shù),其值為5.672W/(m2*K4)。上式又稱四次方定律。
在同一溫度下，灰體的輻射能力小于絕對黑體，灰體的輻射系數(shù)C與Q)之比稱為灰體 的黑度e0灰體的輻射能力
-E = eE0 = eC0(^) =C{m)
干燥的空氣近似是輻射熱的透熱體。熱物體放在大氣中的輻射散熱可以利用上式計算。
表2-4中的簡圖是由兩個灰體表面構(gòu)成的封閉體系，彼此進行熱輻射時,熱能由高溫體 表面?zhèn)鹘o低濕體表面.在中間不存在吸收性介質(zhì)時的輻射熱流„
稱為導來輻射系數(shù)，[W/(m2_K4)];T為物體表面的絕對溫度，K;e為物體表面的黑度；S 為傳熱表面積,m2;P為角度系數(shù)，見表2-4。兩表面之間角度系數(shù)僅取決于相互的位置，是 單純的幾何參數(shù)。角度系數(shù)的兩位數(shù)下標，第一位數(shù)表示輻射面，第二位數(shù)表示受轄射面。
的物理意義是，由表面1發(fā)射的輻射熱中到達表面2的份額，而^21則表示表面2發(fā)射的 輻射熱到達表面1的份額。
由多個表面組成封閉輻射傳熱體系，根據(jù)能量不滅定律，一表面對其余表面的諸角度系 數(shù)之和等于1，即
上式表明，隔板可以減少輻射熱，實質(zhì)是增加隔板,就加大熱阻，也就減小熱流。例如， 若有兩塊板和三塊板兩種情況，黑度都相等，較內(nèi)側(cè)溫度相等，較外側(cè)溫度也相等，則輻射熱 流相差一倍。
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